で自然長のばね、および長さ

の糸を用いる。ばねや糸の質量は無視できるものとし、重力加速度の大きさを，円周率を

(1) 図1のように、質量mの2つの小球(質点)を糸とばねでつるし、つり合いの位置で静止させた。2つの小球は鉛直方向にのみ運動するものとし、糸がたるんでいないときの小球1の位置を原点として、鉛直下向きを座標軸の正の向きとする。また、小球1は天井にぶつからず、小球同士は衝突しないものとする。

いま、小球2をつり合いの位置から長さdだけ引き下げ、静かに手を離す。dが十分に小さいときは、運動の途中で糸はたるまず、小球2は位置　ア　を中心とした、振幅　イ　の単振動をおこなう。dがある値より大きいときは、運動の途中で糸がたるむ。小球1にはたらく重力、糸の張力、ばねの力のつり合いを考えると、糸がたるみ始めた瞬間の小球2の位置はm，，k，を用いて　ウ　と表されるので、運動の途中で糸がたるむための条件は、d > 　エ　とわかる。
次に、dが十分に大きく、糸がたるむ場合の運動を考えよう。小球1，2の位置をそれぞれ，とし、重心の位置，および小球1からみた小球2の相対位置について、糸がたるみ始めてから再びたるみがなくなるまでの運動を考える。2つの小球にはたらくばねの力は、互いに逆向きで大きさが等しいので、重心はばねの力の影響を受けずに鉛直投げ上げ運動をおこなう。糸がたるみ始めた瞬間における重心の速さをm，，k，dを用いて表すと　オ　となる。一方、2つの小球にはたらく重力は、向きが同じで大きさが等しいので、相対位置xは重力の影響を受けずにばねの力で単振動をおこない、その周期は　カ　で与えられる。また、小球1の速度が最小値をとる瞬間において、小球1からみた小球2の相対速度は　キ　×　オ　とわかる。

(2) 図2のように、質量mの2つの小球(質点)をばねと糸でつるす。2つの小球は鉛直方向にのみ運動するものとし、ばねが自然長のときの小球1の位置を原点として、鉛直下向きを座標軸の正の向きとする。いま図3のように、小球2を支えて静止させたところ、糸はたるまず張力が0であり、小球1も静止していたとする。このとき、小球1の位置は　ク　である。この状態から、時刻0に小球2を上方に速さvで打ち上げた。

まず、打ち上げ後に、小球2が小球1に衝突せず落下に転じる場合を考える。小球2が落下し、打ち上げられた位置に戻ってきたとき、糸のたるみがなくなる。たるみがなくなる前後で小球1，2の力学的エネルギーの和は保存されるものとすると、たるみがなくなった直後には、小球2の速度は　ケ　であり、小球1は振幅が　コ　の単振動を始める。
次に、打ち上げ後に、小球2が落下せず小球1と弾性衝突する場合を考える。衝突直後の小球1の速さは、v，，Lを用いて　サ　と表される。衝突後、2つの小球は糸がたるんだまま運動し、小球1が衝突時の位置に戻るまでのある時刻Tに糸のたるみがなくなった。その直後からしばらくの間、糸のたるみがないまま運動が続く条件を考えよう。まず、時刻Tに、小球の間の距離はLである。また、たるみがなくなる前後で小球1，2の力学的エネルギーの和は保存されるものとすると、時刻Tの直後に糸がたるまないためには、時刻Tの直前に小球1からみた小球2の速度は　シ　でなければならない。よって、小球1にはたらくばねの力Fは、時刻Tの直前にである(鉛直下向きを正とする)。一方、時刻Tには糸のたるみがないため張力が0以上であるが、そのときならば直後に糸がたるんでしまう。以上のことより、いま考えている運動においては、時刻Tに小球1の位置は　ス　でなければならない。2つの小球の力学的エネルギーが、衝突後から時刻Tの間はそれぞれ保存することを考えると、得られた条件より打ち上げの速さvは、m，，k，Lを用いて表される関係式= 　セ　を満たすことがわかる。

問1　小球同士が弾性衝突した時刻をとする。図4を解答欄に描き写し、時刻0からTまでの、小球の速度を表すグラフを描け。なお、小球1を実線で、小球2を二重線で表すこととする。図4に示されている値以外に、速度や時間の値を書き加える必要はない。

[2]　 次の文章を読んで、に適した式または数値を、それぞれの解答欄に記入せよ。なお、はすでにで与えられたものと同じものを表す。また、問1〜問3では、指示にしたがって、解答をそれぞれの解答欄に記入せよ。ただし、円周率をπとする。

(1) 図1のように、自己インダクタンスLのコイル、スイッチ、電気容量Cのコンデンサーからなる回路がある。コンデンサーに蓄えられる電気量Qとコンデンサーの両端に現れる電圧Vの間にはの関係が成り立つ。コンデンサーに初期の電気量 ()を与え、スイッチを閉じたところ、周期の電気振動が発生した。このとき、図1のコイルを流れる矢印の方向を正とした電流Iについて、微小時間の間の微小変化をとすると、コイルの誘導起電力とコンデンサーの電圧Vの間には

　　　(i)

の関係がある。スイッチを閉じた後、電流Iは初期値0から負方向に流れ始める。
また、コンデンサーに蓄えられた電気量Qと電圧Vの微小変化，の間に、の関係がある。電気量Qは電流Iが負の場合は減少し、が成り立つので、微小時間の間の電圧Vの微小変化と電流Iの間には

　　　(ii)

の関係がある。スイッチを閉じた後、電流Iが負方向に流れ始めるので、電圧Vは初期値から減少し始める。この振動において、VはIに対してだけ位相が遅れる。また、Iの最大値はである。

十分長い間スイッチを閉じると、コイルの誘導起電力は消滅し、ダイオードには電流が流れなくなる。このときコイルに流れる電流Iはである。次に、時刻にスイッチを開けた。その直後のコイルに流れる電流はである。コンデンサーが、時刻にスイッチを開ける前に電源と等しい電圧Eで充電されていた場合を考える。コンデンサーの両端に現れる電圧VのEからの変化分をとおくと、スイッチを開けた直後のの値は0である。スイッチを開けた後、ダイオードに電流が流れ、コンデンサーが充電されるとともに、は正となり、Iは減少し始める。微小時間の間のIの微小変化，の微小変化の間には

　　　(iii)

の関係がある。式(iii)は式(i)，(ii)と同じ形をしているため、初期値，の電気振動が始まるが、ダイオードが存在するためにIは負にならず、図3のように時刻に振動は停止する。

問1　コイルに蓄えられていた初期のエネルギー、電源から供給されるエネルギー、コンデンサーに蓄積されるエネルギーの関係から時刻におけるコンデンサーの両端に現れる電圧を求め、Vの時間変化を図3と同様に描け。

(3) 図2の回路から抵抗値rの抵抗を取り去り、抵抗値Rの抵抗を加えた図4の回路を、電源と抵抗を直接接続した図5の回路と比較してみよう。ただし、図4の回路ではスイッチを微小時間だけ閉じ、その後微小時間だけ開ける操作を微小時間で周期的にくりかえすものとする。また、微小時間の間のコイルを流れる電流I，コンデンサーの両端に現れる電圧Vの微小変化をそれぞれ，，微小時間の間のI，Vの微小変化をそれぞれ，とする。

　　　(iv)

　　　(v)

の関係が成立する。
十分時間がたち、I，Vが微小時間Tで周期的に変化する定常状態になったときの1周期の間の電流Iの変化は図6のようになった。ただし、スイッチを閉じた瞬間をとし、そのときの電流Iと電圧Vをそれぞれ、，とおく。また、定常状態の，，，は、式(iv)，(v)において，を代入することにより、，を用いて表現できるものとする。

問2　定常状態になったときの1周期では，が成り立つ。のとき、電圧，電流をα，E，Rのうち必要なものを用いて表せ。また、の場合の電圧Vの変化を、図6を参考にE，C，R，Tのうち必要なものを用いて描け。

問3　問2で得られたように、図4の回路は電源の電圧Eよりも大きな電圧Vを作り出すことができる。ここで図4と図5の抵抗で消費される電力を考える。コンデンサーの両端に現れる電圧Vは、，がより十分小さいとき、の一定値とみなせる。この場合、のとき、図4の抵抗で消費される電力は図5の抵抗で消費される電力の何倍になるか、αを用いて答えよ。

次の文章を読んで、に適した式または数値を、それぞれの解答欄に記入せよ。なお、はすでにで与えられたものと同じものを表す。また、問

では、指示にしたがって、解答をそれぞれの解答欄に記入せよ。

図

における各辺の長さはであるとする

は粒子の速さに比べて十分に小さいとする。以下では、の位置にある面を壁

と呼ぶ。粒子にはたらく重力の影響は無視する。
以下では簡単のために、速度が

()

において、立方体の辺の長さはであり、粒子は壁

であるとする。その後、時刻において粒子は壁

となった。における立方体の辺の長さは

()

軸の負の向きに大きさとなった。における立方体の辺の長さはであった。とを

を用いて表すと，であり、図

の過程の時間は

を用いてと表される。さらに、

に比べて十分に小さいため、を

，で表し、微小なの

次以上を無視する近似を行うと、となる。なお、必要ならその絶対値が微小な実数

に対する近似式を用いてよい。壁

軸方向の力の時間平均は、粒子が受ける力積が時刻における衝突での粒子の

を、を壁

の面積で割ったものとする。としてを用い、壁

の面積を衝突時刻でのであるとすると、

を用いてとなる。なお、は

にはよらない量である。
次に、図

で表される、時刻に速さで壁

に戻ってくるまでの過程を考える。まず、は

　(i)

はである。しかし、以下の解答では、指定された場合を除き、を

の右辺の表式を用いること。粒子が時刻に壁

に弾性衝突した時の立方体の辺の長さは

，，

を用いてとなる。図

が粒子から受ける圧力は、図

の過程に対するの結果において、

をに、

をに置き換えることで得られる。そこで、圧力の変化分を考え、比をの関数として表し、の

　(ii)

となる。ここで、は

であることを用いてよい。ここで、，，，，，，

衝突時刻における立方体の体積と、図

の過程での衝突時刻における体積に対して、、体積の変化分を考える。比をの関数として表し、の

　(iii)

の結果から、との間に

　(iv)

を用いてで与えられる。
以上の式

が受ける圧力とし、とを与えられた微小時間内での変化分としても、式

がに、

がに微小に変化する間に立方体内の粒子からなる理想気体の絶対温度が

からに微小に変化したとすると、式

と表すこともできる。ここで、は

を用いて表される量であり、微小量，，の

の値を代入した

の値は単原子分子気体のものを再現している。しかし、多原子分子気体の場合は、式

はとは異なる値をとる。
そこで、図

軸方向の並進運動のエネルギーと重心のまわりの

つの回転運動のエネルギーの和であるとし、各回転運動のエネルギーの値がどれもに等しく、の関係が常に成り立っていると仮定する。この場合の、図

で表された、時刻における分子と壁

の衝突後の分子の速さを求めるために、この衝突を二原子分子

問1　図5の衝突過程におけるエネルギー保存と運動量保存の関係式を書きくだせ。それらより、衝突後の二原子分子の速さをv，w，を用いて表わせ。なお、を導出する途中計算を書く必要はない。

問2　問1で求めたにおいてMをmに比べて十分に大きくする。すなわち、を近似的に0として、二原子分子気体の場合の式(i)のaの値と式(iv)のγの値を求めよ。

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